毛細現(xiàn)象泛指與液體表面張力和浸潤性相關(guān)的一系列現(xiàn)象. 最典型的例子就是毛細升現(xiàn)象(capillary rising):?將細小的玻璃管插入水中,水會在管中上升到一定高度才停止.?毛細升現(xiàn)象的驅(qū)動力,?是玻璃和水之間相互吸引的相互作用, 也就是我們常說的毛細力. 而阻礙水上升的因素有兩個:?一個是水在管中流動受到的黏滯阻力, 另一個就是水的重力. 在毛細升的初始階段, 當水的高度比較小,?重力作用可以忽略時,?只剩下毛細力和黏滯阻力之間的競爭, 水的高度和時間之間滿足1/2的標度關(guān)系,?ht1/2.?這個就是著名的Lucas-Washburn定律.

泰勒升動態(tài)過程的普適性
圖1: 玻璃管中的毛細升現(xiàn)象. 管內(nèi)徑越小, 毛細升的高度越高. (From A Drop of Water by Walter Wick)

 

還有一類毛細現(xiàn)象同樣有趣, 但可能大家不太熟悉. 將兩塊親水的平板相交成銳角, 然后垂直的插入水中. 同樣在毛細力的作用下,?水會在兩塊平板的夾角間迅速上升.?達到平衡后,?從側(cè)面看觀察會發(fā)現(xiàn)水的液面為雙曲線形.?這個現(xiàn)象叫作泰勒升(Taylor rising).?第一個發(fā)現(xiàn)這個現(xiàn)象的泰勒,?正是大學(xué)數(shù)學(xué)中學(xué)到的泰勒展開的那位泰勒.?在幾何構(gòu)型成夾角中的毛細現(xiàn)象在大自然中同樣是普遍存在的,?而且大自然運用毛細作用的精巧程度往往讓人嘆為觀止. 比如在豬籠草表面液體的單向輸運, 和瓶子草鞭毛鞭毛表面液體的快速鋪展, 都借助了有夾角情況下的毛細力.

泰勒升動態(tài)過程的普適性
圖2:?第一行: 泰勒升和其發(fā)現(xiàn)者Brook Taylor. 第二行: 豬籠草的表面結(jié)構(gòu)(Nature 2016,?532, 85).?第三行: 瓶子草鞭毛表面的高低棱結(jié)構(gòu)(Nat. Mater. 2018,?17, 935).

 

那么泰勒升的動力學(xué)演化過程, 是否也存在和Lucas-Washburn定律類似的標度關(guān)系呢? 這個問題的答案, 在1994年的時候湯雷翰老師(香港浸會大學(xué))就已經(jīng)給出. 的確,?泰勒升中水的前端隨時間滿足t1/3的標度關(guān)系.?這個標度關(guān)系表明泰勒升比毛細升一開始的t1/2要慢,?但比毛細升后期要快, 因為毛細升最終會達到一個平衡高度, 而泰勒升則會一直進行下去.

2011年, 法國巴黎高等物理化工學(xué)院的研究者更進一步.?他們把形成夾角的平面推廣到了更加一般的冪率彎曲表面(y=xn,?n=1對應(yīng)的是平面). 實驗中發(fā)現(xiàn), 對于不同的冪率表面,?只要夾角比較小, 泰勒升的動力學(xué)都是滿足1/3次方的標度關(guān)系. 這個時候,?做物理的人對這個體系開始感興趣了, 因為物理學(xué)關(guān)注的正是這種在不同體系中出現(xiàn)的普適性規(guī)律.

在最新的一期Journal of Fluid Mechanics?中,?北京航空航天大學(xué)的周嘉嘉副教授和土井正男教授合作, 系統(tǒng)的研究了不同冪率條件下泰勒升的動力學(xué)問題.?他們采用的方法是昂薩格變分原理(Onsager variational principle),?這種方法是推導(dǎo)非平衡態(tài)動力學(xué)演化方程的系統(tǒng)性方法, 感興趣的同學(xué)可以參考土井老師的Soft Matter Physics一書. 運用潤滑近似, 他們推導(dǎo)出了泰勒升中液面隨時間變化應(yīng)該滿足的一個偏微分方程.?通過數(shù)值求解發(fā)現(xiàn),?液體前端和時間之間的確存在1/3的標度關(guān)系.

數(shù)值計算的結(jié)果的確證實了1/3的標度關(guān)系, 但是否能更進一步證明這個標度關(guān)系呢? 泰勒升現(xiàn)象中還有一個特點, 就是在這個體系中沒有一個特征長度.?對比毛細升現(xiàn)象, 毛細管的內(nèi)徑則是毛細升現(xiàn)象中的一個確定的特征長度.?在數(shù)學(xué)的角度看,?缺乏特征長度的動力學(xué)體系有可能存在自相似(self-similar)的特性. 自相似是指幾何物體之間雖然大小不一, 但都具有相同的形狀, 一個典型的例子就是俄羅斯套娃: 每個娃娃形狀是一樣的, 只是大小不同.

 

泰勒升動態(tài)過程的普適性
圖3: 俄羅斯套娃的自相似.

 

回到泰勒升的問題,?由于體系存在的自相似性,?通過選取一個隨時間變化的長度來約化液面演化的偏微分方程,?可以得到一個與時間無關(guān)的常微分方程, 而這個常微分方程的解則決定了液面的形狀.?泰勒升中不同時刻的液面, 通過這個變化, 可以完全重合到一條曲線上去.?而能夠?qū)崿F(xiàn)這個變換的約化長度, 正好是和時間成1/3次方的關(guān)系.

泰勒升動態(tài)過程的普適性
圖4: 二次方表面的泰勒升. (a)?不同時刻液面的形狀. (c) 通過約化后, 不同時刻的液面曲線重合到一條曲線上面.

 

文章最后還存在一個小小的疑惑.?在法國研究者的實驗中發(fā)現(xiàn), 如果選用毛細長度(capillary length)對實驗數(shù)據(jù)做無量綱化,?液體前端隨時間的變化滿足h=C*t1/3關(guān)系. 對于不同冪率的泰勒升, 不但標度指數(shù)1/3是普適的,?關(guān)系中的系數(shù)C同樣也是普適的, 其數(shù)值大小對不同冪率基本上一樣.?自相似計算的結(jié)果也確認了這個結(jié)論, 但是否能夠嚴格證明, 還有待進一步的探索.?該研究工作受到國家自然基金的支持.

泰勒升動態(tài)過程的普適性
圖5: 用毛細長度來無量綱化,?不同冪率的實驗數(shù)據(jù)(散點)能夠重合到一條普適的曲線上. 直線給出了自相似計算的結(jié)果.

 

 

論文鏈接:

https://doi.org/10.1017/jfm.2020.531

相關(guān)研究:

Tang and Tang, J. Phys.?II?1994,?4, 881. DOI: 10.1051/jp2:1994172?Ponomarenko, Quere, and Clanet, J. Fluid Mech. 2010,?666, 146. DOI: 10.1017/s0022112010005276

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